所谓自举(Bootstrap)就是“长筒靴后面连接的皮纽”的意思。在穿长筒靴时，由自身将这个Bootstrap提拉起来穿的。在电子电路中，将“由自身的力量干些什么，或者将自身抬高”的电路称为自举电路。

那么，哪个地方是自举的地方呢？就是Tr2基极偏置电路齐纳二极管的阳极接在Tri的发射极的地方。

如果是通常的渥尔曼电路，齐纳二极管的阳极是接在GND。此时，即使输入信号，而Tri的发射极电位发生变化，Tr1的集电极电位也经常被Tr2的发射极固定在确定的值上。这样一来，Tri集电极一发射极间的电压随输入信号而经常变化（变化量与输入信号的振幅相同）。

这样，晶体管的LP3945LD集电极一发射极间电压经常发生变化，就是晶体管的工作点（电压的工作点）经常变化，所以由输入端见到的器件的电容和^FE等也发生了微妙的变化。

然而那样，加上自举电路，则Tr1的集电极一发射极间电压就能够经常保持一定。

该电路的工作原理是这样的。Tr1的发射极电位随输入信号而变化，则由于齐纳二极管的阳极接在Tri的发射极，所以Tr2的基极电位也发生同样的变化（Tr2的基极电位经常为高电位，它仅比Tri的发射极电位高出齐纲二极管的压降的值）。当Trz的基极电位发生变化，则同时地Trz的发射极电位也发生变动以保持VBE的电位，结果，Tr1的集电极一发射极间的电压经常保持一定。在图8.21的电路中，使用3V的齐纳二极管，所以Tri的集电极一发射极间电压与输入信号无关而经常保持在2.4V(一3V-O.6V)E。

这就是说，该电路由自己本身的输出（Tri的发射极）将自身的工作点经常保持一定而提高了其特性。

这样，如果能将共发射极电路侧晶体管的集电极一发射极间电压做成一定值，则就能固定电路的工作点，进而使输入信号变大时的频率特性和输入输出间的直线性变好，直至高频范围电路都稳定地进行工作。因此，在高频放大电路和OP放大器的内部经常使用渥尔曼自举电路。

关于电路的设计方法没有什么特殊的地方，因为该电路仅仅是将渥尔曼电路的共基极电路侧晶体管的基极偏置电路接在共射极侧晶体管的发射极上，用输入信号来改变共基极电路侧晶体管的基极电位（顺便提一下，代替齐纳二极管使用几个二极管，利用其正向压降也是可以的）。

对于齐纳二极管，选择产生想加在Tri的集电极一发射极间的电压(图8.21电路为2.4V)和Tr2的VBE(≈0.6V)电压的器件，齐纳二极管上流过的电流是由齐纳二极管的阴极与电源间的电流限制电阻来决定的（图8.21中为20kQ）。在实际电路中，确定偏置电路上想流动的电流，然后由加在电流限制电阻上的电压来倒过来计算电阻。齐纳二极笔上流动的电流设定为0.5mA，加在电流限制电阻上的电压为10V(=15V-2V-3V)，所以电阻值设定为20kfl(=10V／O.5mA)。

在计算电路的直流电位关系时，必须注意的是在齐纳二极管上流动的电流，t直接在Tr，的发射极电阻上流动。

因此，Tr1的集电极电流（≈Tn的集电极电流）比发射极电流仅少由偏置电届流进来的量。具体地讲，在图8.3的电路中，Tri的发射极电流设定为3mA，集E{极电流比这个值仅少偏置电路电流0.5mA，即为2.5mA。

如果注意射上述各点，以后就能够采用通常渥尔曼电路的设计方法来进行彭计了。